Автор работы: Пользователь скрыл имя, 22 Ноября 2012 в 06:11, реферат
Задачи о границе раздела двух жидкостей в пористой среде представляют большой практический и теоретический интерес.
При разработки нефтяных месторождений в условиях водонапорного режима наблюдается стягивание контура нефтеносности под напором контурных вод.
На контуре питания радиуса поддерживается постоянное давление , на забое скважины радиуса - постоянное давление , толщина пласта h и его проницаемость k также постоянны. Обозначим через соответственно начальное и текущее положение контура нефтеносности , концентричные скважине и контуру питания, через РВ и РН – давление в любой точке водоносной и нефтеносной области соответственно, через Р – давление на границе раздела жидкостей.
В случае
установившегося
;(24)
.(25)
Где:
- Радиус контура питания пласта, М;
- Радиус скважине, М;
r– Радиус пласта в точке X, М.
Если изобару, совпадающую в данный момент с контуром нефтеносности, принять за скважину, то распределение давления и скорость фильтрации в водоносной области можно выразить так:
;(26)
.(27)
Где:
- Текущее положение контура
Р – Давление на границе раздела, Па;
- давление в любой точке нефтеносной области, Па.
А если эту же изобару, совпадающую с , принять за контур питания, то распределение давления и скорость фильтрации в нефтеносной области можно записать так:
;(28)
.(29)
Где:
- Давление в любой точке
Давление на границе раздела жидкостей Р найдем из условия равенства скоростей фильтрации нефти и воды на это границе, для чего приравняем (27) и (29) при . В результате получим
,(30)
Откуда
.(31)
Определим характеристики рассматриваемого плоскорадиального фильтрационного потока нефти и воды.
1. Распределение
давления в водоносной и
;(32)
.(33)
Из этих формул видно, что закон распределения давления вдоль радиуса-вектора в обоих зонах логарифмический.
Если знаменатель в формулах (32) и (33) представить в виде
.(34)
то не трудно заметить, что при ,уменьшающемся во времени (при стягивание контура нефтеносности) , этот знаменатель также уменьшается. А тогда из формул (32) и (33) следует, что давление в водоносной части пласта уменьшается, а в нефтеносной – растет. Таким образом, здесь наблюдается такая же картина, как и в прямолинейно – параллельном потоке.
2. Градиент
в обеих областях течения
;(35)
.(36)
Из полученных формул следует, градиенты давления во времени растут как в водоносной, так и в нефтяной областях (так как знаменатели в этих формулах уменьшаются во времени).
На границе раздела жидкостей ( при ) градиент давления в нефтеносной области больше, чем в водоносной во столько раз, во сколько больше . Это говорит о том, что на границе раздела жидкостей пьезометрическая линия имеет излом.
3. Скорости
фильтрации определим из
;(37)
.(38)
Подставив в (37) значение градиента давления из (35), а в (38) – из (36) получим
, ;(39)
, ;(40)
Из формул
(39) и (40) видно скорости фильтрации как
воды, так и нефти растут во времени
(так как знаменатель в
4. Дебит скважины Q найдем, умножив скорость фильтрации w на площадьS=2пhr:
.(41)
При постоянной депрессии дебит скважины увеличивается во времени, т. е. с приближением к ней контура нефтеносности. Такое самопроизвольное увеличение дебита нефти перед прорывом воды в скважину подтверждается и промысловыми наблюдениями. При формула (41) превращается в формулу Дюпюи.
5. Закон
движения границы раздела
;(42)
.(43)
Интегрируя (43) в пределах от 0 до tи от R0 до rн , получим
(44)
.
Время вытеснения всей нефти водой Т найдем, подставив в уравнение (44) r=rс. В результате получим (пренебрегая по сравнению с )
.(45)
5. Устойчивость движения границы раздела жидкостей
В реальных
условиях движение границы раздела
жидкостей, естественно, сложнее, чем
по рассмотренным выше схемам, так
как водонефтяной (газоводяной) контакт
совершает сложное
Пусть нефтяная
залежь в наклоном пласте рис.6, имеет
начальное положение
При отборе границы раздела вода – нефть будет перемещаться, занимая последовательно положения и т. д. Рассмотрим вопрос об устойчивости движения границы раздела. Скорость фильтрации каждой жидкости согласно закону Дарси определяется при учете силы тяжести по формулам
;(46)
.(47)
Где:
Угол наклона пласта к
Рис.6. Схема движения водонефтяного контакта в наклоном пласте
Вследствие неизбежных возмущений на границе раздела частицы воды попадают в область, занятую нефтью при этом их дальнейшее может либо ускоряться, либо замедляться. В первом случае, при ускорении движении частиц воды, движение границы раздела будет неустойчивым; во втором, при замедлении движения частиц воды, - устойчивым.
Условие устойчивости движения границы раздела можно установить из следующих елементарных соображений. Обозначим через скорость фильтрации частицы воды, попавших в поток нефти с градиентом давления ; через - проницаемость пласта для воды в зоне движения нефти.
Тогда из соотношения (46) имеем
.(48)
Где:
- Скорость фильтрациичастиц воды, попавших в поток нефти, М/c;
- Плотность воды, ;
g – Ускорение свободного падения, ;
Проницаемость пласта для воды в зоне движения нефти.
Скорость фильтрации основных частиц нефти, соприкасающихся с проникшими туда частицами воды, согласно уравнению (47) будет
.(49)
Где:
Плотность нефти, .
Из уравнений (48) и (49) получаем связь между скоростями фильтрации и :
,(50)
откуда
.(51)
Об устойчивости движения границы раздела можно судить по разности скоростей фильтрации:
.(52)
При движение границы раздела жидкостей будет устойчивым, при движение устойчиво.
Если угол наклона пласта к горизонту обозначить через , то, очевидно, .
Тогда условие устойчивости границы раздела (52) можно представить в виде
.(53)
Тогда как при устойчивом движении границы раздела , и то из (53) найдем, что при устойчивом движении границы раздела жидкостей скорость фильтрации нефти на границе раздела должна быть
.(54)
Более строгое
исследование рассмотренной задачи
проводится методами теории возмущений
и гидродинамической
Заключение
Подземная гидравлика является той
областью гидрамеханики, в которых
рассматривается не движение жидкостей
и газов вообще, а особый вид
их движения – фильтрации , которая
имеет свои специвические особенности.
Она является теоретическойосновой
разработки нефтяных,газовых и
Согласно
условию неразрывности потока массы
элементарные расходыобеих несжимаемых
жидкостей через элемент
;(1)
.(2)
Определим теперь следующие характеристики фильтрационного потока нефти и воды.
1.Распределение
давление в нефтеносной и
;(11)
.(12)
Где:
РВ и РН – Давление в водоносной и нефтяной области соответственно, Па.
2.Скорость фильтрации. Подставим (10) в (6) и (8):
.(13)
3.Расход жидкости (дебит галереи)Q
Умножим (13) на площадь сечения Bh:
.(14)
Где:
B – Толщина пласта, М;
h – высота пласта, М;
Q – Установившейся дебит скважины, .
4. Градиент давления. Продифференцируем (11) и (12) по X:
.(15)
.(16)
5.Закон движения границе раздела находим из соотношения скорости фильтрации и средней скорости движения:
,(17)
Откуда
.(18)
В реальных
условиях движение границы раздела
жидкостей, естественно, сложнее, чем
по рассмотренным выше схемам, так
как водонефтяной (газоводяной) контакт
совершает сложное
Литература
1.Баренблат Г. И., и другие. Движение жидкостей в пористых пластах. М., «Недра», 1984г., 211с.
2.Басниев К. С., и другие. Подземная гидравлика. М., «Недра», 1986г.,300с.
3. Евдокимов В. А., Кочин И. Н. Сборник задач по подземной гидравлике. М., «Недра», 1979г., 168с.
4.Николаевский В. Н. И другие. Движение углеводородных смесей и газов в природных пластах. М., «Недра», 1984г.,192с.
5. Харин А.
Ю., Харина С.Б. Учебно –
Информация о работе Границе раздела двух жидкостей в пористой среде